Hall (coeff. et effet)

Si un conducteur possède un champ magnétique interne H et qu'il est en outre traversé par un courant perpendiculaire à H, il apparaît une tension perpendiculaire aux 2 autres (entre les faces du conducteur) créant un courant dont la valeur dépend -entre autres- des caractéristiques du matériau conducteur

C'est l'EFFET HALL

Sa mesure est la "constante de Hall" ou "coefficient de Hall"

Equation aux dimensions structurelles : L3.T-1.I-1         Symbole β*H        

Unité S.I.+ : le m3 / C

 

-définition

β*H = V /Q       ou aussi   β*H = V / n.e

où β*H (m3 / C)= coefficient de Hall d'un conducteur de volume V(m3)

et contenant Q(C) charges

n = nombre d'électrons ayant chacun sa charge élémentaire e(1,6021733.10-19 C)

 

-valeurs arrondies de β*H

(à température entre 0 et 20°C et en 10-11 m3 / C) :

Be(+80)--Cr(+40)--Mo, Ce(+17)--H, Nb, Ta, Zn, Zr(+10)--Cd, U(+4)--Al, Hg, In, Rh, Sn,

et Ti(0)--Au, Cu, Ga, La, Mg, Pd, Pt(-5)--Ca, Li, Na(-20)--K, Rb(-40)--

Et la valeur de  β*H pour semi-conducteurs (à température ambiante) est # 10-5 m3 / C

 

-cas d’un corps plat

β*H = l.U / i.B

où β*H(m3 / C)= coefficient de Hall d’un corps conducteur plat

d’épaisseur l(m)

U(V)= différence de potentiel apparaissant sous l’action d’un champ

d’induction magnétique extérieur B(T)

et i(A) = courant qui parcourt le conducteur

 

-cas des très basses températures

β*H = pv / U

où β*H (m3 / C)= coefficient de Hall d’un corps conducteur soumis à très basse T°

U(V) la différence de potentiel

pv(J/m3) la densité volumique d’énergie