FORMULES de PHYSIQUE
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F3.CONTACTS entre FLUIDES et SOLIDES
-adhérence pour les liquides
La notion d'adhérence (attraction entre molécules de corps différents) met en cause deux grandeurs :
TENSION SUPERFICIELLE W't
(c'est une énergie surfacique à l’interface) qui régente l'adhérence entre un liquide et son corps contenant
MOUILLABILITÉ
C'est ce qui modifie l'adhérence des corps liquide-solide, en mettant en cause leurs qualités physico-chimiques
Quand une goutte de liquide (d’au moins 1 cm de diamètre) est en contact avec la surface d’un corps solide -dit substrat- elle prend la forme d’une portion de sphère .
Si l’on crée une coupe verticale par le centre de cette sphère-goutte, l’angle entre l’arc et la ligne du plan-substrat coupé est dit angle "de raccordement"θr
-si θr est < p / 2 (la portion de sphère est < une hémisphère), la forme est dite ménisque et le liquide est dit "mouillant" (il s’étale et la surface est dite parfaitement mouillable)
C'est le cas où les forces d’adhésion (entre goutte et substrat) sont > forces de cohésion des molécules de la goutte entre elles
-si θr est > p / 2 (la portion de sphère est > 1 hémisphère) le liquide est dit "perlant"
(il se rétreint et la surface est dite imparfaitement mouillable)
C’est le cas où les forces d’adhésion (entre liquide et substrat) sont < forces de cohésion (structurant les molécules du liquide)
On augmente la mouillabilité d’un liquide envers un support solide en abaissant la tension superficielle W' t (avec des produits dits surfactants -comme les détergents-)
-le coefficient de mouillage (faculté de mouiller une surface) est
W't (cosθr -1) avec W't = tension superficielle et θr (rad) est l'angle "de raccordement"
LOI de YOUNG-DUPRE
Loi applicable pour une goutte de liquide reposant sur un solide, mais dans une ambiance de vapeur:
cos θr = (W' t1 - W' t2 ) / W' t3
où W't1 t2 et t3(J/m²) sont respectivement les tensions superficielles entre PHASES solide-vapeur(1), solide-liquide(2) et liquide-vapeur(3)
θr(rad) est l'angle de raccordement
-aérodynamique
L'aérodynamisme est un cas particulier de la Mécanique des fluides, concernant les déplacements dans les gaz et plus précisément dans l'air.
FORCES d'AVANCEMENT d'un CORPS DANS un GAZ
La force résultante d'avancement (dite poussée) est donnée par le théorème du maître-couple
F = (Sm.C.ρ’.v²) / 2
avec F(N)= force de poussée
Sm(m²)= maître-couple du mobile se déplaçant à une vitesse v(m/s)
ρ’(kg/m3)= masse volumique du gazdans lequel évolue ce mobile
Le coefficient C (non dimensionnel) dit coefficient de maître-couple dépend de la forme du mobile (son aérodynamisme), de l'angle d'incidence de l'aile (angle entre les filets d'air et la tangente au profil d'attaque alaire), du point d'attache de l'aile ou de la voile, de la viscosité (et du nombre de Reynolds), des tourbillons en extrémités, des chocs ondulatoires (cavitation ou nombre de Mach, éventuellement supersonique), etc...
La décomposition de la force de poussée F est la suivante :
1.Fp = (Sm.Cz.ρ’.v²) / 2 est la composante verticale de la poussée, de bas en haut, dite portance(ou poussée aérodynamique en aéronautique) Il y a aspiration au-dessus et dépression en-dessous
Cz (pour l'axe des z) est la composante verticale du coeff. de maître-couple et est dit coefficient de lift
S'il n'y a pas de dérive (une force latérale, définie plus bas, § 3) on peut écrire la formule de la portance sous la forme ci-après :
Fp = F.sinθ où θ est l'angle entre la force et la direction du déplacement
2.Ft = (Sm.Cx.ρ’.v²) / 2 est la composante horizontale de la poussée , dans le sens du déplacement, et dite traînée
Cx (pour l'axe des x) est la composante horizontale du coeff. de maître-couple et est dit coefficient de traînée ou de résistance (noté Cd en anglais, pour "coefficient drag")
ses valeurs pratiques sont 0,001 (planche parallèle au mouvement)--0,03 à 0,05(avions supersoniques)--0,01(sphère lisse)--0,2 à 0,7(avions subsoniques ou bateaux)--0,35(voitures automobiles)--0,50(sphère rugueuse)--1(sportif en déplacement très rapide)--2(obstacle anguleux, genre brique)
S'il n'y a pas de dérive (poussée définie § 3) , on peut écrire la formule de la traînée
Ft = F.cosθ où θ est l'angle entre la force et la direction du déplacement
3.Fd = (Sm.Cy.ρ’.v²) / 2 est la composante horizontale, dans le sens perpendiculaire au déplacement, dite dérive(ou portance latérale)
les symboles sont les mêmes que ci-dessus, sauf Cy (pour l'axe des y) = coefficient de dérive
-cas particulier du déplacement d'une sphère dans un fluide
v = 2lr²(Δρ').g / 9η
avec v(m/s)= vitesse d'avancement
lr(m)= rayon du corps sphèrique
Δρ'(m3 /kg) = différence de masse volumique entre le corps mobile et le milieu où il se meut
g(m/s²)= pesanteur
η(kg/m-s)= viscosité dynamique du milieu
-déflexion
Pour un faisceau de molécules d’air (filet d’air) rencontrant un obstacle (plus ou moins aérodynamique), il apparaît une force opposée à la portance dite déflexion
-nombre de Reynolds (nR) -il compare des viscosités- et a des valeurs ici de l'ordre de 500.000 pour l'air (notion utilisée pour les aéronefs comme pour les voiliers)
-aspiration et effet de sol
On constate une baisse de pression sous un onjet, créée par l'air en mouvement (c’est l’effet de sol):
si la vitesse est élevée, la pression résultante étant plus faible que la pression ambiante, une aspiration du corps émetteur vers le récepteur en résulte
-le coefficient de finesse nommé souvent en abrégé "finesse" est
(yj) = rapport entre les 2 composantes de la force (portance / traînée)
Exemple de valeurs de yj = (5 pour une voile de bateau) –(10 à 12 pour des avions légers)--(23 à 30 pour des avions lourds)
-aéronautique
DONNEES GENERALES
Comme pour tous les déplacements, il y a 4 chapitres fondamentaux d'analyse en aéronautique :
-la sustentation (dévolue aux ailes et voilures) pouvant résulter de poussée statique (Archimède) ou active (aérodynamique >> la portance)
-la propulsion (dévolue à un moteur pouvant être thermique, réacteur, solaire, musculaire ou même d'inertie par lancement antérieur)
-la régulation -ou commandes- (dévolue aux volets d'ailes et organes de guidage)
-le freinage (freins à disque ou autres plus frustes)
DONNEES de MECANIQUE
-vitesse angulaire (ou fréquence angulaire)
C'est le parcours d’un angle plan dans l’unité de temps
Dimensions structurelles : T-1.A Symbole de grandeur : ω Unité S.I.+ : rad/s
Relations entre unités :
1 tour par seconde= 60 tours par minute = 2p rad/s = 2p x 60 (soit # 377) radians/mn
1 tour par minute = 1/60 tour par seconde = 2p rad/mn = 2p / 60 (soit # 0,1) rad/s
1 rad/s = 60 rad par minute = 1/2p (soit # 0,6 ) tour par s. = 60/2p (soit # 10) tours/mn
1 radian/ mn = 1/60 rad/s= 1/2p (soit # 0,6 ) tour par mn = 1/2p.60 (soit # 0,0026) tr/s
Attention : "nombre de tours"(expression abrégée) laisse à penser qu’il s’agit d’un nombre, mais la vraie expression est "nombre de tours par seconde", qui est bien entendu une unité de vitesse angulaire
ω = θ/ t ou ω = θ.f ou ω = θ.v / lr
avec ω(rad/s)= vitesse angulaire d’un mobile parcourant une circonférence
θ(rad)= angle balayé uniformément pendant le temps t(s)
f(Hz)= fréquence de balayage
ω(rad/s)= vitesse angulaire du barycentre d’un mobile parcourant une circonférence de rayon
lr(m) et ayant une vitesse tangentielle v(m/s)
θ(rad)= angle plan balayé
-fréquence de balayage
f = ω / θ
avec f(s-1)= fréquence de balayage
θ(rad)= angle de rotation (vaut 2p seulement pour une rotation complète et si le système d’unités a comme angle unité le radian)
ω(rad/s)= vitesse angulaire
-poussée
La force résultante d'avancement (la poussée) est donnée par le
théorème du maître-couple F = (Sm.C.ρ’.v²) / 2
avec F(N)= force de poussée
Sm(m²)= maître-couple du mobile se déplaçant à une vitesse v(m/s)
Sm est la surface maximale présentée par l'une des sections du mobile, perpendiculairement à son déplacement
ρ’(kg/m3)= masse volumique du fluide dans lequel évolue ce mobile
Le coefficient C(non dimensionnel) = coefficient de maître-couple dépend de la forme du mobile (son aérodynamisme), de l'angle d'incidence de l'aile (angle entre les filets d'air et la tangente au profil d'attaque alaire), du point d'attache de l'aile ou de la voile, de la viscosité (et du nombre de Reynolds), des tourbillons en extrémités, des chocs ondulatoires (nombre de Mach, éventuellement supersonique), etc...
La décomposition de la force de poussée F est la suivante :
1.Fp = (Sm.Cz.ρ’.v²) / 2 est la composante verticale, de bas en haut, dite portance (ou poussée aérodynamique en aéronautique) Il y a aspiration au-dessus et dépression en-dessous
Le maître-couple est en général remplacé par la surface alaire (projection droite de la surface des ailes, y compris l'intervalle du fuselage entre lesdites ailes)
Cz (pour l'axe des z) est le coefficient de lift
S'il n'y a pas de dérive (cas de la poussée dans le même plan vertical que le déplacement) on peut écrire la formule de la portance
Fp = F.sinθ où θ est l'angle entre la force et la direction du déplacement
les valeurs pratiques de Cz sont 0,6 à 0,8 (modèles réduits)--
1 à 1,4 (avions)--1,2 à 1,7 (parapentes)--
2.Ft = (Sm.Cx.ρ’.v²) / 2 est la composante horizontale de la poussée , dans le sens du déplacement, dite traînée
Cx (pour l'axe des x) est le coefficient de traînée ou de résistance (noté Cd en anglais, pour "coefficient drag")
les valeurs pratiques de Cx sont 0,001 (planche parallèle au mouvement)--0,03 à 0,05(avions supersoniques)--0,01(sphère lisse)--0,2 à 0,7(avions subsoniques ou bateaux)--0,35(voitures automobiles)--0,50(sphère rugueuse)--1(sportif en déplacement très rapide dans l'air)--2(obstacle anguleux, genre brique)
S'il n'y a pas de dérive (poussée dans le même plan vertical que le déplacement) , on peut écrire la formule de la traînée
Ft = F.cosθ où θ est l'angle entre la force et la direction du déplacement
3.Fd = (Sm.Cy.ρ’.v²) / 2 est la composante horizontale, dans le sens perpendiculaire au déplacement, dite dérive (ou portance latérale)
les symboles sont les mêmes que ci-dessus, sauf Cy (pour l'axe des y) = coefficient de dérive
Dans ces formules, la valeur de la vitesse (v) est considérée à quelque distance du mobile, pour éliminer l'incidence des turbulences (c'est à dire des tourbillons locaux, eux-mêmes causés par des frottements d’obstacles ou de bords)
Le coefficient de finesse (yj) est le rapport entre les 2 composantes >>
(portance / traînée)
-avancement et fluides
AVANCEMENT DANS UN FLUIDE
-la vitesse d’avancement
C'est la vitesse de déplacement d'un corps baignant dans un fluide
-la résistance à l’avancement
c'est le nom donné à la force hydrodynamique dans un liquide ou à la force aérodynamique dans un gaz
Le déplacement d’une surface dans un fluide avec un certain angle d’attaque par rapport au vecteur vitesse du fluide rencontré, crée une aspiration (partie supérieure) et une dépression (partie inférieure).
La force créant ces variations de pression se décompose en:
Traînée (composante horizontale) et Portance (composante verticale)
Cas d'un fluide visqueux
La résistance à l'avancement est donnée par la loi de Stokes:
F = η.S.v / (K0.eK1/T).l
où F(N)= force résistant au déplacement d’une surface S(m²) --se déplaçant parallèlement à elle-même-- dans un fluide visqueux à une vitesse v -faible-(m/s)
η(pl)= viscosité dynamique du fluide
Ko et K1 sont des constantes numériques, caractéristiques de la substance et de la température
l(m)= longueur du déplacement
T(K)= température absolue
-la poussée
c'est le nom donné à la force motrice sur un corps (opposée à l'avancement)
-ballon aérien
Un ballon aérien est un récipient contenant un gaz plus léger que l'air
Synonyme >>> aérostat
Cas particulier dirigeable (ballon avec hélice motrice)
BALLONS FERMÉS
Leurs enveloppes sont en baudruche, caoutchouc, plastiques, toile, verre, etc....
Les ballons à enveloppe souple ont pour données principales:
-A l'équilibre ascensionnel :
c'est le principe d'Archimède >>> (poids du ballon = poids de l'air déplacé)
-la force ascensionnelle (portance) est F = ρ'.V.g
avec ρ'(kg/m3)= masse volumique de l'air déplacé
V(m3)= volume d'air déplacé par le ballon
g(m/s²)= pesanteur
Les valeurs de (F / V) varient avec l'altitude (1,2 daN/m3 au sol mais la moitié à 6,6 km d'altitude et seulement un tiers à 10 km)
-l'altitude acquise : 35 km au maximum (éclatement au-delà)
-l'amplitude de visée d'une partie de la Terre, depuis le ballon, est fonction de la hauteur qu'il a atteinte :
c'est (4,1).(lh)1/2 kilomètres, soit au maximum 800 km "embrassés" depuis un ballon-sonde, par exemple
-la vitesse ascensionnelle : de l'ordre de 5 m/s avec de grosses variations, en particulier dues au passage dans les nuages (condensation, donc création d'un écart de chaleur favorisant l'ascension)
-le volume du gaz (qui est souvent He ou H²) augmente de 1 pour mille tous les 8 mètres, à cause de la diminution de pression atmosphérique)
Le volume pouvant augmenter jusqu'à 400% en très haute altitude (très faible pression), l'enveloppe ne résiste pas et explose
-le rôle de la température de l'atmosphère (par ex. -50°C à 30 km de hauteur)
-le rôle de la puissance surfacique issue des rayonnements solaires (200 W/m² près du sol mais 500 W/m² en altitude)
-la pression du gaz : on pressurise un peu, surtout les ballons-sondes
-la charge transportée :
-pour les petits ballons, 1m3 d'hélium permet de soulever 1 kg
-pour les moyens ballons, 1m3 d'hélium permet de soulever 0,1 kg
-pour les énormes ballons, 1m3 d'hélium permet de soulever 0,01 kg
BALLONS OUVERTS
(ils sont en communication avec le milieu extérieur, par dessus et par dessous)
Altitude atteinte jusqu'à 45 km
Les montgolfières transportent environ 1 personne pour 250 m3 de volume et
45 personnes pour 25.000 m3 de volume de gaz
-bulle
BULLE
Une bulle est un fluide inclus dans un autre fluide et l'isotropie du milieu lui donne une forme sphérique (pressions identiques)
Cas général
L'équilibre de la bulle dans son milieu d'évolution est donné par la loi de Laplace
pg – pv = pe + 2W' / lr
avec pg(Pa)= pression gazeuse de la bulle
pv(Pa)= pression de vapeur saturante dans la bulle
pe(Pa)= pression du fluide extérieur à (immergeant) la bulle
lr(m)= rayon de la bulle
Cas d'une bulle de vapeur dans un liquide (Equation de Rayleigh)
Si une bulle est en expansion (variation de son volume)
lr.(d²lr / dt²) + (3/2).(dlr / dt)² = (pv – p0) / ρ'
avec lr(m)= rayon de la bulle
t(s) le temps de l'expansion de la bulle
pv(Pa)= pression de vapeur saturante
pa(Pa)= pression du moment où la bulle est en expansion
ρ'(kg/m3)= masse volumique de l'immergeant
Même équation vue par Fritz
lr = 0,0148 (2W' / g. Dr')1/2
où W' = tension superficielle
g(m²Ls)= pesanteur
et Dr' la différence des masses volumiques entre la vapeur et l'immergeant
BULLE DE SAVON
-questions de pression
Elle implique une matière savonneuse (formant les parois), de l'eau (incluse entre 2 parois concentriques très voisines) et un gaz (souvent l'air), aussi bien à l'extérieur qu'à l'intérieur des parois
La différence de pression entre extérieur et intérieur est (loi de Laplace)
Dp = 4W't / lr
avec Dp(Pa)= différence des pressions
W't (J/m²)= tension superficielle
lr(m)= rayon de la bulle
Nota: la bulle crève >>>
-soit parce que sa grande taille réduit trop la densité surfacique de la matière constituant les parois
-soit parce que l'eau inter-parois est trop abondante et pèse jusqu'à faire chuter la bulle
-soit parce que, si trop petite, la bulle ne peut acquérir l'équilibre de pressions
-questions de couleurs
Les aspects moirés d'une bulle de savon proviennent de phénomènes d'interférences : un faisceau de lumière qui survient sur la bulle change 2 fois de milieu : 1 fois en entrant dans le savon depuis l'extérieur puis une 2° fois en sortant du savon pour entrer vers l'intérieur.
Ces 2 réfractions successives interfèrent
BULLE de SURFACE
Quand une bulle est bloquée par une surface plane, elle se réduit à une calotte sphérique de rayon lr
L'angle de contact (entre la surface et la tangente à la calotte) est donné par la loi de Young-Dupré
(le gaz de la gouute étant en équilibre avec une phase vapeur)
cosθ =(W'1 -W'2) / W'3 où W'1 = tension superficielle entre solide et vapeur
W'2 = tension superficielle entre solide et liquide
W'3 = tension superficielle entre liquide et vapeur
Cette loi n'est valable que pour des solides parfaits.
Elle n'est pas valable non plus pour les nanobulles (l'angle de contact est alors très inférieur)
-capillarité
La capillarité est l'étude des comportements des liquides dans des tubes fins
A la surface de tels tubes, les forces d’adhésion (entre le contenant et le contenu -qui sont accolés-) forment un raccordement géométrique
Notion de ménisque >> le raccordement entre contenant et contenu a une forme de ménisque, c'est à dire une collerette dont la section droite est délimitée par 2 arcs de cercle sécants (ou 1 arc de cercle avec 2 de ses tangentes) en forme de croissant ou de quart d'as de carreau
POUR LES TUBES PARFAITEMENT MOUILLABLES
La surface du liquide en situation de capillarité forme un ménisque se raccordant en 1/4 de cercle en montant sur la paroi
L'angle "de raccordement" θr est < ∏ / 2 et dans l'espace, la portion de sphère est < une hémisphère
a)) la constante capillaire est
Ka = F / l.W’t
avec Ka(nombre)= constante capillaire à la surface de séparation S entre 2 corps
(valeur de Ka # 4)
F(N)= force à exercer pour vaincre les forces de cohésion sur ladite surface S
l(m)= longueur capillaire
W’t(N/m)= tension superficielle du liquide
b)) la hauteur capillaire pour un tube capillaire, avec liquide formant un ménisque à la surface supérieure du niveau est la hauteur lc (m) où les forces capillaires sont égales aux forces de gravitation
Elle est donnée par la loi de Jurin
lc= 4cosθ.(W't / ρ'.g)1/2
avec W’t(N/m)= tension superficielle du liquide
ρ'(kg/m3)= masse volumique du liquide
lc(m)= hauteur capillaire (dans le tube) prise par rapport au niveau du récipient
θ(rad)= angle de raccordement (de contact)
ld(m)= diamètre du tube
g(m/s²)= pesanteur
Nota: cette hauteur lc ne dépend que du contenu liquide (lc indépendante de la qualité du contenant)
Valeurs pratiques de cette hauteur (en mètre): alcool(1,5.10-3)--eau(3.10-3)
POUR LES TUBES IMPARFAITEMENT MOUILLABLES
la surface est une portion de sphère avec angle de raccordement θ tel que le ménisque a une courbure vers le bas: Ex: le mercure (hauteur de -2.10-3 m)
CAS DU COMPTE-GOUTTES
Fp = p.W't.ld
avec Fp(N)= poids du liquide distribué dans une goutte d’un compte-gouttes cylindrique
W’t(N/m)= tension superficielle (valeur 0,024 N/m pour l'eau)
ld(m)= diamètre de l'extrémité d'écoulement du compte-gouttes
TENSION SUR UNE INTERFACE CAPILLAIRE
Ft = W't.lc
avec Ft(N)= force de tension sur une interface entre 2 fluides
W't(N/m)= tension superficielle sur la surface de séparation entre les 2 fluides
lc(m)= hauteur capillaire
nombre DE BOND (nB , sans dimension)
Utilisé dans les notions de capillarité, il est défini comme le rapport entre F1 la force de gravité s’exerçant sur un volume de liquide et F2 la force capillaire qui s’exerce en opposition sur ce même liquide.
nB = F1 / F2 et aussi nB = ρ'.g.lc.lr/ W’t
avec W’t(N/m)= tension superficielle du liquide
ρ'(kg/m3)= masse volumique du liquide
lc(m)= hauteur capillaire (dans un tube capillaire) prise par rapport au niveau du récipient
lr(m)= rayon du tube
g(m/s²)= pesanteur
EFFET THERMOMOLÉCULAIRE
C'est la variation de pression entre 2 fluides séparés par un élément restrictif, avec présence de chaleur
Quand cette restriction est une section capillaire (ou des pores très étroits), c'est un effet de Knudsen
Δp = -(l*.A.grad.T).Ω
où Δp(Pa)= pression différentielle de part et d’autre de la capillarité
A(s-sr/m)= coefficient phénoménologique
grad(m-1)= gradient
T(K)= température absolue
Ω(sr)= angle solide
l*(W/m-K)= résistance linéique thermique
et aussi Δp = grad.B'.z'.M*
avec B'(mol/m3)= concentratiion molaire volumique
z'(m3/s-mol= perméation
M*(kg/s)= débit-masse
-cavitation
Une cavitation est créée quand le fluide d'un milieu est soumis à aspiration. Car la pression statique du liquide descend et peut devenir < tension de sa vapeur saturante.
Il se produit alors ébullition et apparition de bulles de vapeur qui vont créer une irrégularité de structure, dite cavitation
C’est un phénomène de collapse (effondrement ou implosion des bulles créées)
La forte vitesse du fluide entraîne un affaiblissement de la pression
CAS GÉNÉRAL
La cavitation intervient quand y3 < 2 Δp / ρ'.v²
y3(nombre)= paramètre de cavitation
Δp(Pa)= différence de pressions entre pression de vapeur et pression d'ambiance
v(m/s)= vitesse et ρ'(kg/m3)= masse volumique du fluide
CAS d'une TUBULURE ÉTRANGLÉE
S'il y a un étranglement sur une tubulure d'écoulement d'un fluide, la cavitation intervient quand la pression de sortie de l'étranglement (pé) baisse jusqu'à atteindre la valeur de la pression de vapeur saturante ps
Or >> pé = pi –1/2 (ρ'.v²).(1 – Sé / Si)
où pé(Pa)= pression à la sortie de l'étranglement
pi(Pa)= pression initiale, avant l'étranglement
ρ'(kg/m3)= masse volumique du fluide
Si(m²)= section initiale, avant étranglement
Sé(m²)= section de l'étranglement
CAS d'une ASPIRATION VERTICALE
On aspire un fluide et ensuite on l’accélére pour l’utiliser dans la canalisation de son refoulement
La fonction d'aspiration est assumée par une pompe qui doit avoir une capacité aspirante dite NPSH (net positive sunction head) , mesurée et exprimée en hauteurs manométriques de liquide
NPSH = (p0 – pvs) / ρ'.g + ph – ppc + NPSHf
avec po (Pa)= pression au niveau de l'aspiration
pvs (Pa)= pression de vapeur saturante
ρ'(kg/m3)= masse volumique du liquide aspiré
g'm²/s)= pesanteur
ph(m)= dénivelé à aspirer (pression, exprimée en hauteur d'eau)
ppc (m)= pression perte de charge -en m de fluide aspiré-
NPSHf = ce complément accélérateur de NPSH est donné par le fabricant de pompe (en général 0,3 à 0,5 m.c.e)
Rappel >> un mètre d'eau (ou mètre de colonne d'eau ou m.c.e), est une hauteur manométrique, donc une pression, valant 0,0981 bar (soit # 104 Pa soit # 10% de la pression atmosphérique
CONSÉQUENCES DE CAVITATION
-a).il est impossible d'aspirer de l'eau au-delà d'une certaine profondeur, car la présence des bulles de cavitation désamorce le système
Exemples >> à pression normale et à l'altitude zéro, on établit des limites théoriques d'aspiration de 10,3 m (à 0 degré C)-- de 9,9 m (à 20°C)--de 9,5 m (à 40°C)--de 8 m (à 60°C) et de 5,5 m (à 80°C)
et les limites pratiques sont plus faibles (seulement 70 % des valeurs théoriques ci-dessus)
-b).les bruits de proximité issus des cavitations sont en général de 30 dB , mais ils peuvent atteindre jusqu'à 130 dB
-c).quand un corps circule dans un liquide, les frottements provoquent un échauffement allant jusqu’à créer ébullition, d'où production de bulles microscopiques de vapeur sur la surface du corps et, quand la vitesse redescend, elles peuvent se condenser et créer ainsi des chocs (mini-explosions) de cavitation.
-d).le phénomène de cavitation existe:
--au dos des hélice
-- au dos des aubes de turbines
--sur le corps des missiles sous-marins
--dans des conduites rugueuses dès que la vitesse du liquide est élevée (plus de 12 m/s)
--sur des pièces soumises aux ultrasons
-charges hydraulique et hydrique
Une charge est normalement un poids, mais en hydraulique, le mot "charge" prend divers sens >>
-la CHARGE HYDRIQUE en astronautique est la masse d'eau salée que doit ingurgiter un astronaute en revenant sur Terre (rétablissement d'équilibre sanguin)
-la CHARGE HYDRIQUE en climatisation est un coefficient de transport, c'est
ν(m²/s)= Ee / (m/t) où Ee est l'enthalpie de vaporisation de l'eau (ex chaleur latente) , m(kg) la masse d'eau produite pendant le temps t(s)
-la CHARGE HYDRAULIQUE pour un quelconque liquide est une pression (c'est à dire une charge surfacique) >>
c'est pe (en Pa) = potentiel hydraulique Eh (en J) / volume (en m3)
-la CHARGE HYDRAULIQUE pour un quelconque liquide est également une pression, quand on l'exprime en (hauteurs d'eau)
on a d’une part pe (en Pa) = poids spécifique (N/m3) x hauteur d'eau (m.)
ainsi que pe (en m. d'eau) = Δp + g.ρ'.lh
où g est la pesanteur (9,81 m²/s), ρ' la masse volumique (kg/m3) et
où Δp (m. d'eau) est la différence entre la pression de la PHASE liquide et la pression de la PHASE gazeuse (c'est à dire la pression hydrostatique (si le milieu est totalement liquide) ou bien les pressions [capillaire + d'adsorption] si l'on est en PHASES liquide et solide)
-la PERTE DE CHARGE (Dp) est le nom de la charge hydraulique dans une canalisation et c'est une pression ” Δp (en Pa) = ρ'.l.v² / 2ld²
où ρ'(kg/m3)= masse volumique du fluide, l(m)= longueur de canalisation, v(m/s)= vitesse et ld(m)= diamètre du tuyau
-circuit hydraulique
Un circuit hydraulique est un ensemble d'organes autorisant une circulation (écoulement) de liquide
RAPPEL des notions de base pour la pression
Equation aux dimensions (d’une pression) : L-1.M.T -2 Symbole de désignation : p
Unités de pression
le Pascal (Pa) utilisé en macroscopie en général (pression)
1 kilogramme-force (ou kilogramme-poids) par mm² vaut 9,806.106 Pa
1 atmosphère (atm)(pression normale) vaut 1,01325.105 Pa
1 bar (b) vaut 105 Pa
1 kilogramme-force par cm² vaut 9,806.104 Pa
1 mètre d’eau vaut 9,806.103 Pa
1 pound per square inch (p.s.i) vaut 6,894.103 Pa
1 centimètre de mercure(= 10 torrs) vaut 1,333.103 Pa
1 millibar vaut 10² Pa
1 M.C.E (mètre de colonne d'eau) vaut 9,81 Pa (ou 0,0981 bar ou 98,1 mbar)
ÉQUATIONS FONDAMENTALES dans un circuit
L'ÉQUATION de BERNOULLI
C'est un bilan des pressions entre 2 points du circuit Δp = p1 + p2 + p3
où p1(Pa) est la pression statique du liquide (pression ambiante, isotrope, agissant dans toutes les directions internes du liquide)
p2(Pa) est la pression de pesanteur, qui vaut (l.ρ'.g) avec l(m)= différence de niveau entre les 2 points, ρ'(kg/m3)= masse volumique du liquide, supposée indépendante de la pression et g(m/s²)= accélération de la pesanteur
p3(Pa) est la pression cinétique (c’est à dire provenant de l’écoulement) qui vaut
(1/2) (ρ'.v²) où v(m/s)= vitesse d’écoulement du liquide
Mais si on écrit l'équation de Bernoulli avec des hauteurs d'eau : on a Δl = l1 + l2 + l3
où Δl(m)= hauteur manométrique (ou hauteur de charge) totale, l1(m) = hauteur statique du liquide, l2(m) est la hauteur piézométrique, qui vaut (p / ρ'.g)
et l3(m) = hauteur résiduelle en sortie
L'ÉQUATION DE TORRICELLI
C'est un cas particulier de la loi de Bernoulli, pour l’écoulement d’un liquide par l’orifice d’une colonne creuse
La loi de Torricelli est p = (ρ'.v²) /2 or p = ρ'.g.lh d'où v² = 2g.lh
avec p(Pa)= (sur)pression
v(m/s)= vitesse d’écoulement du liquide par un trou situé à profondeur lh
g(m/s²)= pesanteur
ρ'(kg/m3)= masse volumique du liquide
PERTURBATIONS dues à la GEOMETRIE du CIRCUIT
De nombreux éléments d'un circuit perturbent l'écoulement
(coude, diaphragme, pompe, etc)
Il y a donc à chaque fois une perte de charge qui sera symbolisée par pch et qui pourra se placer en facteur additif dans la loi de Bernoulli
PERTURBATION due à un COUDE
Il y a lieu d'ajouter à Bernoulli la pch qui est alors = K4.v² / 2g où K4 = 2 sin4θ
cet angle θ étant l'angle ouvert du coude (> 90°)
PERTURBATION due à un ORIFICE dans une PAROI EPAISSE du CIRCUIT
Le trou se nomme alors une tuyère
La loi de Torricelli devient >> Q = 0,98.So(2g.lh)1/2
PERTURBATION due à un ORIFICE dans une PAROI FINE du CIRCUIT
La loi de Torricelli devient >> Q = K5.So(2g.lh)1/2
K5est un coefficient numérique valant :
-si le trou est circulaire K5 = 0,59 à 0,65
-si le trou est rectangulaire K5 = 0,58 à 0,70
PERTURBATION due à un TUBE ÉTRANGLÉ (VENTURI)
Une aspiration (baisse de pression) est créée par un liquide en mouvement de vitesse élevée dans un tube étranglé (effet Venturi)
Si le tube est percé et en communication avec une pression environnante plus faible que celle créée dans le tube, il y a aspiration (succion) du fluide externe vers l’intérieur du tube
PERTURBATION due à une VARIATION LENTE de SECTION
La formule de Bernoulli devient alors >>> Δp = Δp1 - Δp2
où chacun des Δp vaut [p + l.ρ'.g + (ρ'.v²) / 2], comme défini dans ladite formule et les
indices 1 et 2 indiquent 2 points du tube
PERTURBATION due à un VIF ELARGISSEMENT du TUYAU
Le débit est donné par la formule de Borda :
Q = (S / 2g)[Δv² + K6.ve²]
S(m²) est la section d'entrée, g est la pesanteur, K6 est une constante numérique valant 0,11 et Δv est la différence des vitesse entrée (ve) et sortie
PERTURBATION due à un RETRECISSEMENT du TUYAU
Le débit est donné par la formule :
Q = (S / 2g).K7.v² K7 est une constante numérique valant 0,50 (pour un petit rétrécissement et un peu moins pour un grand)
PERTURBATION due à un DIAPHRAGME
Le débit est donné par la formule :
Q = (S / 2g).K8.v²
K8 est une constante numérique valant 0,50 (pour un diaphragme de diamètre moitié de celui du tuyau) et jusqu'à 0,62 pour des diamètres très différents
PERTURBATION due à la présence d’une POMPE
Le terme complémentaire de la loi de Bernoulli devient >>
-vrt².ρ' / 2g où vrt est la vitesse tangentielle de la roue tournante et ρ'(kg/m3) la masse volumique du liquide
L’énergie massique mécanique est q’ = 1/2[(v2² + g.lz2 + p2/r’)] - 1/2[(v1² + g.lz1 + p1/r’)]
où q’(m²/s²)est l’énergie massique, v(m/s) les vitesses, g(9,81 m/s²) la pesanteur, lz(m) les hauteurs, p(Pa) les pressions, et (1,2) les indices
La puissance de la pompe est P = q’.M* où M*(kg/s) est le débit massique
PERTURBATION due à la présence d’une TURBINE dans le circuit
La turbine joue le rôle inverse de celui d’une pompe (elle consomme au lieu de produire)
Les équations sont les mêmes que ci-dessus, avec inversion de signes
PERTURBATION due à une VANNE
Les orifices de vannes sont souvent de section So carrée, d'où un débit
Q = 0,70 So(2g.lh)1/2
PERTURBATION due à un AJUTAGE
Un AJUTAGE est un rétrécissement cônique percé dans une conduite de fluide
-Si l'ajutage est convergent de section So
le débit devient Q = 0,98 So(2g.lh)1/2
-Si l'ajutage est divergent de section S1
le débit devient Q = 0,82 S1(2g.lh)1/2
PERTURBATION due à un DEVERSOIR
Le débordement est l’écoulement d’un liquide par dessus un bord de son récipient (ou déversoir) Le débit en débordement Q(m3/s) est :
Q = 2Kc.lh.lc.(2g.lh)1/2
Kc(nombre)= constante de contraction - valeurs pratiques # 0,5 à 0,8
(Kc est fonction inverse de la profondeur de l'eau du bassin avant déversement et est donné par la formule de Rehbock)
lh(m)= hauteur de la vague déversante (prise nettement en amont)
lc(m)= largeur de ladite déversante et g(m²/s)= gravité (pesanteur)
PERTURBATION due à l'EPAISSEUR du TUYAU
Epaisseur recommandée pour un tube de conduite forcée :
lé = 10² p.ld où lé(m) est l'épaisseur du tube, ld est le diamètre du tube et p (Pa) la contrainte de travail pour l'acier du tube
PERTURBATIONS dues à la STRUCTURE INTERNE du CIRCUIT
PERTURBATION due à la VISCOSITE
La formule de Bernoulli devient Δp = p1 + p2 + p3 + pch
où pch est la pression résultant du travail résistant de la viscosité (= p.v / V)
PERTURBATION due à l'ECOULEMENT TURBULENT
Elle est proposée par la formule pragmatique de Colebrook-White
(1 / Kp)1/2 = 2log10[2,51 / nR.(Kp)1/2+ 0,27 i*j / ld]
avec Kp(nombre)= coefficient de perte de charge (ou de Darcy-Weisbach) valeurs entre 0,01 et 0,05
nR = nombre de Reynolds ici compris entre 105 et 108
lj (m)= épaisseur moyenne des rugosités, de valeur entre 5.10-5 et 5.10-2
ld (m)= diamètre du tube
-la perte de charge linéique (une variation de pression par unité de longueur) est
alors (dans ce tube) : Å c= (8p).[η.Q / lr4]
mêmes notations avec en outre Åc(en kg/m²-s²) = perte de charge linéique et
Q(m3/s)= débit-volume
PERTURBATION DUE à un COUP DE BÉLIER
Le coup de bélier est un choc tourbillonnaire, dû à une différence rapide de pression (soit par striction soudaine, soit par bouchage de tuyau, soit par cavitation)
Il y a alors création d'une onde (de choc) causant >> dans le fluide un écoulement turbulent et à l'extérieur le bruit de l'onde qui a fait vibrer les tuyaux
Zfh = Q.Dv / S (formule de Jankowski, pour un liquide)
où Zfh(Pa-s/m3)= impédance (résistance) hydraulique
Δv(m/s)= variation de vitesse en tuyauterie de section S(m²)
et Q(m3/s)= débit-volume
Ici l'impédance hydraulique est fonction de divers paramètres sous la formulation
Zfh(m4-s/kg) = [S / (ρ'.ncm)]1/2
où S(m²) est la section de tuyauterie, ρ'(kg/m3) la masse volumique et ncm le module moyen de compressibilité -une contrainte- (moyen signifiant qu'il est un composite de la compressibilité adiabatique, de la compressibilité des gaz non dissous transportés dans le liquide et de l'élasticité des parois)
Q(m3/s)= débit-volume
Les évitements de coups de bélier peuvent être envisagés à travers des atténuations de variations trop rapides de pression (sous formes de by-passage, d'amortisseur gazeux ou de chambre d'équilibre)
PERTURBATION due à la RUGOSITE
La rugosité des conduites est l’importance des aspérités solides intérieures, gênant l’écoulement
-la rugosité relative i*j est le rapport (non dimensionnel) entre 2 longueurs
à savoir i*j = lo / ld
avec lo(m)= épaisseur moyenne d’aspérité dans un tube de Φ = ld(m)
Elle est de l'ordre de 0,2% car les aspérités sont ( # en mm) de 2(béton)--0,1(fonte)--0,05(acier)--0,03(verre)--0,01(PVC)
-la rugosité absolue i*u est définie par : i*u= i*j x nR
avec (i*jci-dessus) et nR= nombre de Reynolds
Les ordres de grandeur de la rugosité absolue sont:
pour corps très lisses = 2% et pour corps très rugueux = 80%
-le coefficient de résistance yζ dans un écoulement en tube cylindrique à parois rugueuses
est: yζ(nombre)= 8F/ (∏.ρ'.v².l.ld)
avec F(N)= force de frottement
ρ'(kg/m3)= masse volumique
v(m/s)= vitesse moyenne de l'écoulement
l(m)= distance
ld(m)= diamètre
PERTURBATION due aux FRICTIONS dans une CONDUITE
-le débit se calcule par la formule pragmatique de Hazen-Williams
Q = 0,849 i*j.S.lr(0,53).K(0,54)
où Q(m3/s)= débit
i*j(nombre)= coefficient de rugosité (voir ci-dessus rugosité relative)
S(m²)= section de la conduite
lr(m)= rayon de la conduite
K(nombre)= constante de situation (fonction de la dénivellation, de la section, de la longueur...)
-perte de charge si friction
pour une section constante est donnée par la formule de Darcy-Weisbach
Elle donne la perte de charge en fonction des caractéristiques du conduit
dp = F'f.(l.v² / (2ld.g)
avec dp(Pa)= perte de charge
F'f(nombre)= facteur de friction Ce facteur de friction dépend du nombre de Reynolds, suivant une formule du genre K / (Rn)x
où K est un nombre (variable) et x un coefficient fractionnaire (variable également)
l(m)= longueur de la conduite
ldm)= diamètre de la conduite
v(m/s)= vitesse du flux
g(m/s²)= accélération de la pesanteur
VITESSES des flux
cas d'un TUBE à SECTION CONSTANTE
-la loi de Poiseuille donne la vitesse pour le cas d’un tube de section circulaire constante, pour un écoulement laminaire
(et pour nombre de Reynolds <2100)
v = Δp.(lr² - lv²) / 4η.lt
lr(m)= rayon du tube, lv(m)= rayon du filet de liquide considéré
lt (m)= longueur du tube
η(pl)= viscosité dynamique
Δp(Pa)= variation de pression entre l'aval et l'amont du tube
Cette relation établit la valeur variable de la vitesse (parabolique envers le rayon)
Elle montre que la vitesse maxi est celle du filet central du tube
On peut aussi l’écrire sous la forme: grad.v = p.lr / η.lt
On utilise aussi (pour des tubes à faible rugosité ) la formule de Prandtl-Colebrook >>
v = [2,5.n / ld(2g.tgj.ld)1/2 – K / 3,7.ld].(2g.tgφ.ld)1/2
où g = pesanteur, tgφ = pente, ld = diamètre tuyau, K= rugosité en % et n = visco cinématique, très variable avec la température
On a alors le débit = (p.ld².v) /4
-valeurs pratiques de vitesses v(en m/s) pour l'eau, dans une conduite droite, en fonction du débit Q (en m3/heure)
tuyau de diamètre 10 mm (3/8 '') >> v = 3,5.(Q)
tuyau de diamètre 20 mm (3/4 '') >> v = 0,87.(Q)
tuyau de diamètre 32 mm (1 1/4 '') >> v = 0,35.(Q)
tuyau de diamètre 50 mm (2'') >> v = 0,14.(Q)
tuyau de diamètre 100 mm (4'') >> v = 0,035.(Q)
tuyau de diamètre 300 mm (12'') >> v = 0,004.(Q)
VITESSE d'un LIQUIDE SORTANT d'un TUBE
C'est le cas extrême de la formule précédente, à la sortie du tube, soit
v = y.(2Δp /ρ')1/2 qui est la même formule que pour les liquides parfaits, avec application d’un coefficient correcteur (y) , valant 3 à 10% pour des viscosités moyennes
DEBIT d'un flux HYRAULIQUE dans une CONDUITE
voir extrait d'abaques chapitre débit-volume
PRESSIONS dans les CONDUITES
La pression est toujours le rapport >> force / section
Dans une conduite circulaire de diamètre constant, droite, courte, en matériau non rugueux, la force est le poids d'eau qui franchit une section
Et ce poids est aussi le produit (Q.v.ρ') , c'est à dire
= volume(m3) x vitesse (m/s) x masse volumique (kg/m3)
d'où p = 4.Q.v.ρ' / p.ld²
-compresseur et compression
La compression est une augmentation de pression
-en résistance des matériaux, c'est en général une application de pression sur une face d'un matériau prismatique (créant ainsi des contraintes à l'intérieur de ce matériau) Voir chapître spécial
-en thermodynamique, c'est l'augmentation de pression d'un fluide -avec ou sans intervention de chaleur- entraînant une diminution de volume
Voir chapîtres compression des gaz et pression des liquides
Un compresseur est un appareil qui compresse un fluide (ce qui sert ensuite à produire de l'énergie, après ou sans stockage)
--si le fluide est un liquide >>> c'est un compresseur hydraulique et on le nomme "surpresseur" ou "pompe hydraulique"
Un liquide est réputé incompressible, mais il y a toutefois une légère possibilité de compression, donnée par la formule du coefficient de compressibilité volumique isotherme c--qui (exprimé en Pa-1)vaut pour l'eau à 20°C(5.10-10)--pour l'eau à 60°C(4.10-10)--pour les autres liquides à 20°C (10-9)--pour les autres liquides à 60°C (1,3.10-9)
--si le fluide est un gaz >>> c'est un compresseur d'air (les pièces constitutives pouvant être pistons, vis, lobes, spirales....)
Pression usuelle fournie = 7 bars (soit 100 p.s.i.) mais les puissants compresseurs produisent de 20 à 700 bars (1 bar = 105 Pascals)
--s'il s'agit d'un solide : on n'utilise plus le terme de compresseur (-l'étau sert pour les faibles pressions--le marteau-pilon -pour les fortes-)
-compressibilité
Compressibilité est un terme générique indiquant la qualité d'un matériau qui réduit son volume quand pression ou température externes augmentent
1.Une VARIATION VOLUMIQUE ISOTHERME
reflète la variation relative de volume d'un corps, rapportée à la variation de pression qu'il subit dans le même temps --et cela à température constante--
Equation aux dimensions L.M-1.T2 Symbole de désignation : c Unité S.I.+ : Pa-1
Cette notion prend divers noms:
---on dit coefficient de compressibilité volumique isotherme (cT) dans les cas (pour matériaux fluides ou solides), d'une diminution de volume, mais à température constante; on a cT = (dV / V0.dp)T où dV/ V0 est une perte relative d’un volume V0, par rapport à la variation dp de pression subie dans la même durée, et cela à température constante. (dV< 0 puisque le volume diminue dans une compression)
---on dit souvent coefficient de compressibilité ou même souvent seulement compressibilité (cT) en version abrégée -ou raccourcie- du ci-dessus "coefficient de compressibilité volumique isotherme"
---on dit coefficient de compressibilité adiabatique (ca) quand la chaleur dégagée par la compression ne peut s’échapper à l’extérieur du système et ne sert donc qu'à réchauffer l’intérieur du fluide
---on dit coefficient de compressibilité isentropique (ci) quand l’entropie ne varie pas pendant la durée du phénomène
---on dit coefficient d'élasticité ou constante d'élasticité (cé) dans le cas d'un matériau solide, qui, grâce à son élasticité, déforme son volume quand il est soumis à une pression externe (phénomène dans lequel n'intervient pas la notion de température, donc c'est bien une élasticité isotherme)
cé = (dV / V0.dp)T
--il n'existe pas de coefficient de compressibilité isobare car on ne peut pas compresser à pression constante !
-compressibilité à l’échelon macroscopique
Equation de Smoluchowski (en particulier dans les problèmes de diffusion)
cT = T.(c'p- c'v).ρ’/ nc²
cT(Pa-1)= compressibilité volumique isotherme d’un fluide
T(K)= température constante
ρ’(kg/m3)= masse volumique du fluide
c'p et c'v(J/kg-K)= capacités thermiques massiques à (p) et (V) constants
nc(Pa)= module de compressibilité
-compressibilité à l’échelon particulaire
la formule de la compressibilité devient (k.T.np.c) = V+ [p.n. ∫(w-1).l².dl²]
où le terme de gauche représente la contribution de l’agitation thermique et le terme de droite représente la contribution d’interaction des molécules
k(J/K)= constante de Boltzmann (1,3806503. 10-23 J / K)
T (K)= température constante
np = nombre moyen de particules incluses dans le volume V(m3)
w(nombre)= distribution moyenne des orientations de molécules
w est dénommée "fonction de distribution de paires", c’est à dire la probabilité de trouver une seconde particule à distance l de la première particule
-valeurs pratiques de cT (en Pa-1 et à 20° C)
Pour les solides, elle est évidemment très faible >>> Métaux légers(10-10 Pa-1)-- Fe(6.10-12 Pa-1)--
Cu(7.10-12 Pa-1)--Autres métaux(6 à 25.10-12 Pa-1)-- Sable(3.10-12 Pa-1)
Pour les liquides >>> Eau à 20°C(5.10-10 Pa-1)--Eau à 60°C(4.10-10 Pa-1)--Autres liquides à 20°C (10-9 Pa-1)--
Autres liquides à 60°C (1,3.10-9 Pa-1)
Pour les gaz à -70°C et sous pression de 105 Pa >>He(4.103 Pa-1)--N²(-9.103 Pa-1)--NO(-7.10 4 Pa-1)--
H²(2.103 Pa-1 )--méthane(-30.103 Pa-1 )
Pour les gaz à -70°C et sous pression de 107 Pa >> He(4.103 Pa-1)--N²(-5.103 Pa-1)--NO(0)--H²(6.103 Pa-1)--méthane(-25.103 Pa-1 )
Pour les gaz à 0°C et sous pression de 105 Pa >> He(3.103 Pa-1)--N² et NO(-2.103 Pa-1)--H²(3.103 Pa-1)--
méthane(-12.103 Pa-1)
Pour les gaz à 0°C et sous pression de 107 Pa >> He(2.103 Pa-1)--N² et NO(103 Pa-1 )--H²(3.10 4 Pa-1)--
méthane(-9.103 Pa-1 )
Pour les gaz à 50°C et sous pression de 105 Pa >> He(2.103 Pa-1)--N²(0)--NO(0)--H²(3.103 Pa-1)--
méthane(-6)
Pour les gaz à 50°C et sous pression de 107 Pa>> He(2.103 Pa-1)--N² et NO(2.103 Pa-1)--
H²(3.103 Pa-1)--méthane(-6.103 Pa-1)
2.Une VARIATION VOLUMIQUE ISOBARE
reflète la variation relative du volume d'un corps, rapportée à la variation de température qu'il subit dans le même temps --et ceci à pression constante, donc isobare--
Equation aux dimensions structurelles : Θ-1 symbole a unité S.I.+ le K-1
Cette notion a deux noms:
---s'il y a diminution de volume (cas usuel des matériaux fluides ou solides) c'est un coefficient de compressibilité volumique isobare (ac)
---s'il y a augmentation de volume (donc dV > 0) c'est un coefficient de dilatation volumique isobare (adV)
ac = (dV / V0.dT)p = variation dV d’un volume initial Vo comparée à la variation dT de la température et ceci à pression constante
dV/ V0 -la variation relative du volume V0 - est ici négative (dV subit une diminution quand on compresse)
adV est aussi = (dV / V0.dT)p et concerne une dilatation volumique (dans les 3 dimensions) avec dV > 0. On rencontre parfois une version pour surface (adS pour deux dimensions et une version pour segment adl donc pour 1 seule dimension ).Les valeurs de ces 3 versions sont respectivement dans les rapports 3 /2 /1
Valeurs de αdV (en 10-5 K-1) >>> gaz parfaits(366)--gaz réels 400 à 500)--liquides(20 à 130)--métaux(4 à 15)--roches, béton, verre(3 à 10)--plexiglas(20)--nylon, plastiques(3)--bois(2)--semi-conducteurs(0,5)--
3.Les VARIATIONS ISOCHORES
reflètent les variations réciproques relatives entre pression et température --et ceci à volume constant, donc isochores--
---s'il s'agit d'une variation thermique, on définit un coefficient de variation thermique isochore cV = (dT / T0.dp)V où dT/T0 est une variation relative d’une température T0, par rapport à la variation dp de pression, subie dans la même durée, et cela à volume constant.
---s'il s'agit d'une augmentation de pression, on définit un coefficient de compression isochore b = (dp / p0.dT)V
Equation aux dimensions structurelles : Θ-1 symbole b unité S.I.+ le K-1
Nota1: on ne peut pas parler de coefficient de compressibilité isochore car compressibilité signifie "possible diminution de volume" alors que isochore veut dire qu'on ne touche pas au volume. Donc on ne peut exprimer qu'un coeff. de compression (et pas de compressibilité) isochore
Nota 2: ce b a mêmes dimensions que le coefficient de dilatation volumique isobare (adv) ce qui est logique, puisque tous deux se rapportent à la température
Autre formulation utile b = d²F / p.dT.dV où F(J) est l'énergie libre
4.Le COEFFICIENT DE COMPRESSION ISOTHERME
reflète la diminution relative de pression d'un corps, comparée à la variation de volume qu'il subit dans le même temps --et ceci à température constante, donc isotherme--
Equation aux dimensions structurelles :L -3 symbole h*t unité S.I.+ le m-3
h*t = (dp / p.dV)T mêmes symboles que ci-avant
5.Le FACTEUR de COMPRESSIBILITE (F'c)
est un facteur sans dimension, qui corrige la formule des gaz parfaits pour l'adapter aux gaz réels
loi de Mariotte F'c = p.mm / ρ'.R*m.T
avec p(Pa) = pression
mm (kg/mol)= masse molaire
ρ'(kg/m3)= masse volumique
R*m(J/K)= constante molaire
T(K)= température
Valeurs de F'c >>> pour air sec(0,99959)-- pour H²(1,0007)--pour N²(0,9995)--pour O²(0,9992)
6.Le MODULE de COMPRESSIBILITE (nc)
est utilisé pour les gaz (dimension L-1.M.T -2) unité S.I.+ le Pa (ou N/m²)
C'est le rapport nc = R*.ΔT / ΔV = énergie / volume
nc est la pression(Pa) produisant une certaine variation de volume DV(m3) sous variation de température DT(K)
Nota: ce module nc est similaire au module de compression nk utilisé pour les solides(Voir modules en résistance des matériaux)
Valeurs numériques >> glace (1010 N/m²)--plomb (4,4.1010 N/m²)--cuivre (1,3.105 N/m²)
7.INCOMPRESSIBILITÉ
Si la masse volumique ρ' reste constante, l'équation de continuité, qui est habituellement div(ρ'.v) + (dρ' / dt) devient réduite à div(v) = 0