FORMULES de PHYSIQUE
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CYCLE en THERMODYNAMIQUE
-cycle en thermodynamique
Un cycle thermodynamique est un ensemble de transformations qui revient au point de départ (pour en général recommencer un autre cycle à l'identique) Synonymie «processus cyclique»
CAS GENERAL
Il s'agit d'un cycle où l'on produit du travail à partir de chaleur, et le processus est schématisable par une suite de 4 transformations : 1 compression et 1 détente, entrecoupées de 2 autres transformations des genres échauffement, refroidissement, autre détente, compression...)
A chaque étape,on représente sur la courbe du cycle (un quadrilatère) la fonction p(V) = pression, fonction du volume
CYCLE de CARNOT
Exemple typique de cycle thermodynamique, c'est une série de 4 processus A,B,C,D successifs et réversibles 2 à 2, appliqués à une machine traitant un fluide assimilé à un gaz parfait et nommé agent moteur.
-La partie Aest une détente(perte de pression) à température constante TA (donc isotherme) Le volume est VAd au début et VAf à la fin du cycle
La machine fournit un travail,récupéré par le fluide sous forme de chaleur Eq= k.TA.log(VAf/ VAd)
-La partie B est une détente (perte de pression) avec baisse de température TB< TA (mais adiabatique-sans transfert de chaleur-)
La machine fournit un travail WA= Cv.(TB- TA) où Cv est la capacité calorifique à volume constant
-La partie C est une compression (augmentation de pression) avec maintien de la nouvelle température TB (soit à nouveau isotherme).Le volume est VCd au début et VCf à la fin du cycle
Le fluide perd de la chaleur Eq, récupérée partiellement par la machine: Eq= r.k.TB.log(VCf/ VCd)
-La partie D est une compression avec en outre augmentation de température, pour revenir à la température initiale TA (cycle encore adiabatique)
Le fluide perd de la chaleur, récupérée partiellement en travail par la machine et ce travail est WD= Cv.(TA- TB)
Les modifications de températures- aux transformations B et D ci-dessus-sont assurées par deux sources de chaleur (1 chaude et 1 froide) qui encaissent ou décaissent la chaleur en cause sans en être nettement affectées,parce qu’elles ont de grosses inerties thermiques
Le rendement thermique est r = 1- (T2/ T1) où (T2 / T1) est anergétique, c'est à dire non convertible en une autre forme d’énergie
Le théorème de Carnotpour un système ditherme, dans un cas pratique d’irréversibilité
dit: (Eq1/ T1) + (Eq2/ T2) < 0
où Eq1 et q2(J)= énergies calorifiques reçues par le corps qui subit l'évolution entre
T1 etT2(K)= températures des 2 sources
CYCLE de DIESEL
-La partie A: une compression à entropie constante (donc adiabatique)
-La partie B: un échauffement(augmentation de température) à pression constante (donc isobare)
-La partie C: une détente à entropie constante (donc adiabatique)
-La partie D: un refroidissementà volume constant (donc isochore)
CYCLE de JOULE-BRAYTON
Ici le fluide est l'air
-La partie A: une compression à entropie constante (donc isentropique): augmentation de T
-La partie B: un refroidissement-en serpentin-(diminution de température) à pression constante (donc isobare): abandon d'énergie thermique
-La partie C: une détente -par piston- à entropie constante (donc isentropique):T diminue
-La partie D: un réchauffement -en serpentin- à pression constante (donc isobare):
prélèvement d'énergie à la source froide
CYCLE de JOULE
Ressemble au cycle ci-dessus:
-une compression isentropique:augmentation de T--puis inflammation isobare--puis détente isentropique --puis éjection isobare
C'est le cycle des moteurs à réaction
D'AUTRES CYCLES pratiques existent dans des machines, genres Clausius, Hirn, Otto, de Rochas, Stirling,...
Le rendement de ces cycles est le rapport des énergies (arrivée / départ)
SYSTÈMES FERMÉS et OUVERTS
Quand les processus s'appliquent à un système fermé (le fluide servant aux échanges de température est enfermé, donc a une masse invariable) >>> la loi usuelle p.V = R*.T s'applique
Quand il s'agit d'un système ouvert, il y a échange massique avec l'extérieur et il y a donc une énergie différentielle à inclure dans le bilan (1° principe de Thermodynamique) La loi ci-dessus ne s'applique alors qu’avec approximation et c'est au détriment du rendement
CYCLE ou PROCESSUS de DIFFUSION
Il exprime l’évolution d'un système dans une diffusion sans tourbillons